記事ソース/クラインゴルドン演算子のグリーン関数
メニュー現在 5 名がオンラインです。 最新の25件2023-12-12
2023-11-11
2023-11-06
2023-07-15
2022-09-14
2022-07-01
2022-06-12
2022-04-13
2021-12-03
2021-10-07
2021-08-12
2021-07-26
2021-06-30
2021-06-06
2021-05-02
2021-04-17
2021-03-20
2021-03-19
2021-03-11
|
記事ソース/クラインゴルドン演算子のグリーン関数†これはrst2hooktailの記事ソース保存・変換用です（詳細）． コンバート公開・更新メニュー ▼▲記事ソースの内容
====================================
クラインゴルドン演算子のグリーン関数
====================================
この記事では、相対論的量子力学（西島和彦著）に出てくるクラインゴルドン方程式についてグリーン関数を導きます。
この本に於いて、グリーン関数はいきなり出てきます。グリーン関数の知識は常識の様なので、その辺の事情を確認の意味で辿ってみれば、何かの役に立つと思い、ここに書きます。
クラインゴルドン方程式
======================
クラインゴルドン方程式とは以下の様な式です。
<tex>
(\Box - m^2)\phi = (\triangle - \partial_t^2 -m^2)\phi = 0 \tag{##}
</tex>
ここで $\Box$ はダランベルシアンと言い、ラプラシアンと時間の二階微分から成ります。
この本同様にグリーン関数（遅延グリーン関数） $\Delta_{ret}(x)$ を先に示しておくと、
<tex>
\Delta_{ret}(x) = \dfrac{1}{(2 \pi)^4} \lim_{\varepsilon \to +0} \int d^4p \dfrac{e^{ipx}}{p^2 + m^2 - i \varepsilon} \tag{##}
</tex>
の様になります。ここで、 $x = (\bm{x},t)$ であり、 $px = \bm{p}\cdot\bm{x}-p_0 t$ であり、
$d^4p = dp_1 dp_2 dp_3 dp_0$ であり、太字体の量は三次元ベクトルです。
ここでフーリエ変換を書いておきます。ここで $\Delta(x)$ と $\Delta(p)$ はフーリエ変換で互いに移り変わります。
<tex>
\Delta(p) &= \dfrac{1}{(2 \pi)^4} \int \Delta(x) e^{-ipx} d^4x \tag{##} \\
\Delta(x) &= \int \Delta(p) e^{ipx} d^4p \tag{##}
</tex>
となります。
クラインゴルドン方程式のグリーン関数
====================================
クラインゴルドン方程式のグリーン関数が満たす式を書くと、
<tex>
(\Box - m^2)\Delta(x) = -\delta^4(x-x^\prime) \tag{##}
</tex>
ここでデルタ関数は、 $x-x^\prime = (x + y + z - t)-(x^\prime + y^\prime + z^\prime - t^\prime)$ とすると、
<tex>
\int d^4p e^{ip(x-x^\prime)}=(2 \pi)^4 \delta(x-x^\prime) \delta(y-y^\prime) \delta(z-z^\prime) \delta(-t+t^\prime) \tag{##}
</tex>
となります。式(5)に式(4)を代入して、p積分の中身を比較すると、
<tex>
(\Box - m^2)\int \Delta(p) e^{ipx} d^4p &= -\delta^4(x-x^\prime) \\
\int ((ip)^2 - m^2)\Delta(p) e^{ipx} d^4p &= -\dfrac{1}{(2 \pi)^4} \int d^4p e^{ip(x-x^\prime)} \\
\int (p^2 + m^2)\Delta(p) e^{ipx} d^4p &= \dfrac{1}{(2 \pi)^4} \int e^{ip(x-x^\prime)} d^4p \tag{##}
</tex>
より、積分の中身を比較して、
<tex>
(p^2 + m^2)\Delta(p) e^{ipx} &= \dfrac{1}{(2 \pi)^4} e^{ip(x-x^\prime)} \\
\Delta(p) &= \dfrac{1}{(2 \pi)^4} \dfrac{e^{-ipx^\prime}}{(p^2 + m^2)} \tag{##}
</tex>
となり、なんとか $\Delta(p)$ が求まりました。最後に式(4)に求まった $\Delta(p)$ を代入して、
<tex>
\Delta(x) = \dfrac{1}{(2 \pi)^4} \int d^4p \dfrac{e^{ipx}}{p^2 + m^2} \tag{##}
</tex>
ここで、 $p^2 + m^2 = \bm{p}^2 + m^2 - p_0^2$ となり、 $p_0$ での積分に於いて、 $p_0 = \pm \sqrt{\bm{p}^2 + m^2}$ が特異点となってしまいます。これを避けるために、分母に無限小の因子 $i \varepsilon$ を引きます。ようやく、
<tex>
\Delta_{ret}(x) = \dfrac{1}{(2 \pi)^4} \lim_{\varepsilon \to +0} \int d^4p \dfrac{e^{ipx}}{p^2 + m^2 - i \varepsilon} \tag{##}
</tex>
という形になったわけです。これが遅延グリーン関数 $\Delta_{ret}(x)$ です。余談ですが、ここで分母に引くのではなく足すと、先進グリーン関数 $\Delta_{adv}(x)$ となります。
<tex>
\Delta_{adv}(x) = \dfrac{1}{(2 \pi)^4} \lim_{\varepsilon \to +0} \int d^4p \dfrac{e^{ipx}}{p^2 + m^2 + i \varepsilon} \tag{##}
</tex>
今日はここまで。お疲れ様でした。
@@author:クロメル@@
@@accept:2016-06-20@@
@@category:量子力学@@
@@id:greenFunctionOfKG@@
|
