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#rst2hooktail_source
=========================================================...
波の減衰
=========================================================...
波は媒質中を進んでいく時に、高周波ほど早く減衰していきま...
例えば空気中を進む音は、花火など遠くで聞くほど低い音が響...
それは、次のようなモデル(運動方程式)で理解できます。
<tex>
m \ddot{x} + \zeta \dot{x} + kx = 0 \tag{##}
</tex>
第一項は慣性項、第二項はダンピング項(減衰項)、
第三項は復元力の項です。 $m,\zeta,k$ は、それぞれ質量、抵...
この式に $\dot{x}$ を掛けて $t$ で積分してみます。
<tex>
\dfrac{m}{2}\dot{x}^2 + \dfrac{k}{2}x^2 = E - \zeta \int^...
</tex>
これは、左辺が運動のエネルギーに対し、右辺が抵抗で必ず負...
力学的エネルギーがダンピング項によって、どんどん減衰して...
います。 $E$ は積分定数で $t=0$ における力学的エネルギー...
ここで、振動を
<tex>
x= A \sin \omega t
</tex>
とすると、
<tex>
\dot{x}=A \omega \cos \omega t
</tex>
となります。振動の速さの微分には $\omega$ が掛かっていま...
これは角周波数 $\omega$ が大きいほど、減衰が早いことにな...
以上、簡単ですが、波の減衰についての説明でした。
今日はここまで。
@@author:クロメル@@
@@accept:2011-04-07@@
@@category:力学@@
@@id:waveDamping@@
終了行:
#rst2hooktail_source
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波の減衰
=========================================================...
波は媒質中を進んでいく時に、高周波ほど早く減衰していきま...
例えば空気中を進む音は、花火など遠くで聞くほど低い音が響...
それは、次のようなモデル(運動方程式)で理解できます。
<tex>
m \ddot{x} + \zeta \dot{x} + kx = 0 \tag{##}
</tex>
第一項は慣性項、第二項はダンピング項(減衰項)、
第三項は復元力の項です。 $m,\zeta,k$ は、それぞれ質量、抵...
この式に $\dot{x}$ を掛けて $t$ で積分してみます。
<tex>
\dfrac{m}{2}\dot{x}^2 + \dfrac{k}{2}x^2 = E - \zeta \int^...
</tex>
これは、左辺が運動のエネルギーに対し、右辺が抵抗で必ず負...
力学的エネルギーがダンピング項によって、どんどん減衰して...
います。 $E$ は積分定数で $t=0$ における力学的エネルギー...
ここで、振動を
<tex>
x= A \sin \omega t
</tex>
とすると、
<tex>
\dot{x}=A \omega \cos \omega t
</tex>
となります。振動の速さの微分には $\omega$ が掛かっていま...
これは角周波数 $\omega$ が大きいほど、減衰が早いことにな...
以上、簡単ですが、波の減衰についての説明でした。
今日はここまで。
@@author:クロメル@@
@@accept:2011-04-07@@
@@category:力学@@
@@id:waveDamping@@
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