物理のかぎしっぽ 記事ソース/オイラー・ラグランジュ方程式の座標非依存性 のバックアップ差分(No.5)

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 オイラー・ラグランジュ方程式の座標非依存性
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 オイラー・ラグランジュ方程式
 
 <tex>
 \left(\dfrac{\partial L}{\partial q_i} \right)- \dfrac{d}{dt} \left(\dfrac{\partial L}{\partial \dot{q}_i} \right) = 0 \tag{##}
 </tex>
 
 は、デカルト座標系で表された場合でも、
 極座標で表された時でも、等しく成り立つのでした。
 どんな同次変換
 
 <tex>
 q_i = f_i(\eta_j) \ \ \ (i,j = 1,2, \cdots n) \tag{##}
 </tex>
 
 で考えても、オイラー・ラグランジュ方程式が成立することを証明します。
 簡単の為、ラグランジアンは時間に依存しないものとします。
 ある程度分かっている人向けだと思います。
 
 ちょっと復習
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 そもそもオイラー・ラグランジュ方程式は、どうやって導出されたのでしょうか。
 軽く振り返ってみましょう。
 
 自然界では作用 $S$ (=ラグランジアン $L$ の時間積分)と呼ばれる量が停留値を取るように運動がおこります。
 これをハミルトンの原理とか、最小作用の原理といいます。
 
 数式で表すと、 $A$ 点 $B$ 点の間では
 
 <tex>
 S = \int_A^B L(q_i , \dot{q}_i) dt \tag{##}
 </tex>
 
 として、その変分を $\delta S$ とすると、
 
 <tex>
 \delta S &= \delta \int_A^B L(q_i , \dot{q}_i) dt \\
 &= \int_A^B \left\{ L(q_i + \delta q_i, \dot{q}_i+\delta \dot{q}_i) - L(q_i , \dot{q}_i) dt \right\} \\
 &= \int_A^B \left\{ L(q_i + \delta q_i, \dot{q}_i+\delta \dot{q}_i) - L(q_i , \dot{q}_i) \right\} dt  \\
 &= \int_A^B \left\{ L(q_i + \delta q_i, \dot{q}_i+\delta \dot{q}_i) - L(q_i, \dot{q}_i+\delta \dot{q}_i) \right. \\
 &+ \left. L(q_i , \dot{q}_i+\delta \dot{q}_i) - L(q_i , \dot{q}_i) dt \right\} \\
 &+ \left. L(q_i , \dot{q}_i+\delta \dot{q}_i) - L(q_i , \dot{q}_i) \right\} dt  \\
 &= \int_A^B \left( \dfrac{\partial (q_i, \dot{q}_i)}{\partial q_i}  \delta q_i + \dfrac{\partial L(q_i, \dot{q}_i)}{\partial \dot{q}_i}) \delta \dot{q}_i \right) dt \\
 &= \int_A^B \left( \dfrac{\partial L (q_i, \dot{q}_i)}{\partial q_i } \delta q_i - \dfrac{d}{dt} \left( \dfrac{\partial L(q_i, \dot{q}_i)}{\partial \dot{q}_i} \right) \delta q_i \right) dt \\
 &= \int_A^B \left( \dfrac{\partial L (q_i, \dot{q}_i)}{\partial q_i} - \dfrac{d}{dt} \left( \dfrac{\partial L(q_i, \dot{q}_i)}{\partial \dot{q}_i} \right)  \right) \delta q_i dt \\
 &= 0 \tag{##}
 </tex>
 
 このゼロが恒等的に成立するとすると、オイラー・ラグランジュ方程式、
 
 <tex>
 \dfrac{\partial L (q_i, \dot{q}_i)}{\partial q_i} - \dfrac{d}{dt} \left( \dfrac{\partial L(q_i, \dot{q}_i}{\partial \dot{q}_i} \right) = 0 \tag{##}
 </tex>
 
 が導かれます。
 
 
 
 @@author:クロメル@@
 @@accept:2014-03-13@@
 @@category:解析力学@@
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