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ものにする量子力学の正誤表
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p.1

誤：この第一章では、

正：この序章では、

p.50

すいません、このページではエネルギーが特定の値をとる時だけ、束縛状態、つまり、無限遠で波動関数がゼロに収束する
結論を引き出したかったのですが、失敗してしまったようです。

p.164

誤：すると、スピンの作る磁化 $\bm{\mu_s}$ は、 $\bm{\mu_s}=-\dfrac{g \mu_B}{2} \bm{\sigma}$ なので、

正：すると、スピンの作る磁気モーメント $\bm{\mu_s}$ は、スピノール（二行一列の行列）を $\chi$ 
として、 $\bm{\mu_s}=-\dfrac{g \mu_B}{2} \chi^\dagger \bm{\sigma} \chi $ なので、

これ以降、 $\dfrac{g \mu_B}{2}$ は、 $g \mu_B$ の間違いです。すいませんでした。
と書きましたが、やはり、 $\dfrac{g \mu_B}{2}$ で合っていました。
ソースは、基礎固体物性、齋藤理一郎著、朝倉書店のp.68の式(5.2)です。

p.185

すいません、このページでは、「イオンに局在する軌道 $ \phi_a,\phi_b $ にある電子のスピン $\bm{s}_a,\bm{s}_b$ です。」と書きましたが、どうやら勘違いをしていたようです。以降の $\bm{s}_a,\bm{s}_b$ は、 $\bm{s}_1,\bm{s}_2$ に置き換えて読んでください。

p.191

誤：例えば、 $ \dfrac{1}{\sqrt{2}} | \uparrow \downarrow_z \rangle + | \downarrow \uparrow_z \rangle = \cdots $  

正：例えば、 $ \dfrac{1}{\sqrt{2}} (| \uparrow \downarrow_z \rangle + | \downarrow \uparrow_z \rangle) = \cdots $ 

p.228

誤： $V$ 上の線型形式全体の集合を $V^\prime$ で表すと、

正： $V$ 上の一形式全体の集合を $V^\prime$ で表すと、

p.229

誤：双対基底を、 $\mathsf{E}^\prime , \mathsf{F}^\prime $ とする時、 $\mathsf{F}^\prime , \mathsf{E}^\prime $ の行列は、

正：双対基底を、 $\mathsf{E}^\prime , \mathsf{F}^\prime $ とする時、 $\mathsf{E}^\prime , \mathsf{F}^\prime $ の行列は、

p.229

誤：(A.7の右辺) = $ \sum_i \bm{f}_i^\ast \sum_j T_{ij} \bm{x}_j = \sum_{i,j} \bm{f}_i^\ast T_{ij} \bm{x} $ 

正：(A.7の右辺) = $ \sum_i \bm{f}_i^\ast \sum_j T_{ij} \bm{x}_j = \sum_{i,j} \bm{f}_i^\ast T_{ij} \bm{x}_j $ 

p.239

誤： $(\ rot \  grad f)_1 = \dfrac{\partial}{\partial x_2}(\dfrac{\partial f}{\partial x_3})-\dfrac{\partial f}{\partial x_3}(\dfrac{\partial}{\partial x_2}) = 0 $ 

正： $(\ rot \  grad f)_1 = \dfrac{\partial}{\partial x_2}(\dfrac{\partial f}{\partial x_3})-\dfrac{\partial}{\partial x_3}(\dfrac{\partial f}{\partial x_2}) = 0 $ 

.. _ものにする量子力学: http://www.amazon.co.jp/exec/obidos/ASIN/4903814475/buturinokagis-22

@@author:クロメル@@
@@accept:2012-05-29@@
@@category:量子力学@@
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